上星期,BoJone凭借简陋的物理知识,发表了《太阳帆技术的粗浅分析》一文,并转到了牧夫天文论坛上,希冀能够抛砖引玉。很幸运得到了牧夫上的高手的指正。他们指出了我的文章中$a=a_{ray}-a_G > 0$这一条件过于苛刻。因为,除了太阳光压外,还有另外一种力量能够战胜太阳引力——惯性离心力。
重新把上篇文章的一个结果列出来:
$a=a_{ray}-a_G=(\frac{L}{2\pi c (\rho h+{m'}/S)}-GM_{sun})\frac{1}{r^2} $
圆周是如此地和谐与完美,致使数学家和物理学家对它钟爱有加。几何上可以把一条曲线的局部看做一个圆弧,利用圆的性质去研究它(在数学上,曲率半径的倒数就是曲率,曲率越大,曲线越弯曲);物理学家喜欢把一个质点的曲线运动轨迹的局部看做圆周运动,利用圆周运动的方法来描述这种运动。这两种研究方法都告诉了我们,两种不同的“线”在极小的范围内可以等效的,这也为我们对科学进行探究提供了一点指导思想:把未知变已知,以已知看未知。物理学和数学的两种处理方法中,有一点是殊途同归的:那就是看轨迹看成一个圆后,圆的半径是多少?我们首先得求出它。
在数学分析上可以利用微积分的相关知识来推导曲率半径公式,而BoJone则更偏爱物理方法,通过物理和向量知识的结合,推导出曲率半径公式,让BoJone感到“别有一番风味”。

在上一回的讨论中,我们已经解决了大部分的问题,并且表达了找到r或者$\theta$关于时间t的函数的希望。在最后的内容中,我们做了以下工作:
由(7)得到$\dot{\theta}=h/r^2$,代入(6)得到:
$\ddot{r} -h^2/r^3=-\frac{\mu}{r^2}$——(10)
这是一个二阶微分方程,它的解很容易找出,但是这个积分太复杂:
$\dot{r}\frac{d\dot{r}}{dr}=h^2/r^3-\frac{\mu}{r^2}$
$\dot{r}d\dot{r}=(h^2/r^3-\frac{\mu}{r^2})dr$,两端积分
$\dot{r}^2={2\mu}/r-h^2/r^2+K_1$——(11)
$=>{dt}/{dr}=\frac{r}{\sqrt{K_1 r^2+2\mu r-h^2}}$
$t=\int \frac{r}{\sqrt{K_1 r^2+2\mu r-h^2}}dr$






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